第478章 NS方程的首次尝试 一 二维NS方程求解（2 / 2）
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等等……
徐辰睁开眼睛，眼中闪过一道光芒。
二维流体在光滑性上之所以如此“听话“，本质上是因为涡量的约束——它限制了非线性项的“野性“。在二维空间中，涡量作为标量满足输运方程，这意味着它在流体线元拉伸时不会产生自增殖。这种约束，如果从拓扑的角度去看，其实就是一种极其严格的守恒律。而守恒律，在现代微分几何的语言里，对应着什么？
对应着纤维丛上的示性类！
徐辰的眼神瞬间锐利起来。
没错，就是这个方向。如果将二维流体的速度场u看作复流形M上的一个联络形式θ，那么流体的旋度（涡量）就对应着该联络的曲率形式Θ=dθ+θ∧θ。在拓扑学中，曲率在流形上的积分直接关联着该纤维丛的第一陈类。
这意味着整个二维N-S方程的能量演化过程，可以被编码为某个纤维丛上示性类的几何演化。这样一来，整个问题就从“苦哈哈地用一万个不等式去证明能量不会爆炸“，转变为“证明某个代数拓扑不变量在流形映射过程中保持有界“。
这是一个从物理直觉到拓扑语言的完美转化。
……
徐辰深吸了一口气，压抑住内心的兴奋，笔尖开始在草稿纸上飞速舞动。
沙沙沙——
“设E是紧黎曼面M上的复向量丛，定义联络θ的曲率形式为Θ。引入耗散项后，我们在余切丛T*M上构造局部坐标系……”
*d
dt∫_MTr(Θ∧Θ)+ν∫_M|dΘ|^2=∫_MTr(Θ∧[θ，Θ])
看着这一行公式，徐辰的嘴角微微上扬。
在传统的PDE推导中，最难缠的就是右侧的非线性耦合项。但在微分形式的语言里，由于外代数的天然反对称性，在这个特定的二维流形拓扑结构下：
Tr(Θ∧[θ，Θ])≡0
“归零了。”
徐辰无声地笑了起来。
不需要什么复杂的先验估计和繁琐的自举循环论证。在这个新的几何框架下，原本复杂的非线性对流项，被外代数的反对称性给“物理抹除”了！
他顺水推舟，配合几个简单的德拉姆上同调不等式，整个证明过程相当自然，很流畅地就推导到了终点。
大约两个半小时后，徐辰放下笔，看着眼前的两页草稿。
他满意地点了点头。
漂亮。
……
相比于前人充满了各种繁琐能量估计和局部化论证的经典证明方法，徐辰的这套方法相当优雅。
“不错。“徐辰靠回椅背上。“看来二维的这套思路确实可行。“
既然二维的测试如此顺利，一个想法自然而然地浮现在了他的脑海里。
“那不如直接推向三维试试？“
徐辰翻过一页新的草稿纸，信心满满地提起笔。
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